主题：	土力学与地基基础
主讲：	刘增荣（教授）
版权：	西北工业大学网络教育学院
描述：	土力学与地基基础 第18讲
索引：	摩擦力，另一部分是土粒之间的粘结力，它是由于粘性土颗粒之间的胶结作用和静电引力效应等因素引起的。(00:04:47)
	3—2 库伦公式和莫尔—库伦强度理论(00:04:51)
	摩擦力，另一部分是土粒之间的粘结力，它是由于粘性土颗粒之间的胶结作用和静电引力效应等因素引起的。(00:04:55)
	3—2 库伦公式和莫尔—库伦强度理论(00:08:01)
	摩擦力，另一部分是土粒之间的粘结力，它是由于粘性土颗粒之间的胶结作用和静电引力效应等因素引起的。(00:08:57)
	二、莫尔—库伦强度理论(00:09:01)
	下面仅研究平面问题，在土体中取一单元微体[图3—3(a)]，取微棱柱体abc为隔离体 [图3—3(b)]，将各力分别在水平和垂直方向投影，根据静力平衡条件可得：(00:12:41)
	二、莫尔—库伦强度理论(00:14:01)
	下面仅研究平面问题，在土体中取一单元微体[图3—3(a)]，取微棱柱体abc为隔离体 [图3—3(b)]，将各力分别在水平和垂直方向投影，根据静力平衡条件可得：(00:14:09)
	二、莫尔—库伦强度理论(00:14:27)
	下面仅研究平面问题，在土体中取一单元微体[图3—3(a)]，取微棱柱体abc为隔离体 [图3—3(b)]，将各力分别在水平和垂直方向投影，根据静力平衡条件可得：(00:16:59)
	联立求解以上方程得mn平面上的应力为：(00:29:27)
	下面仅研究平面问题，在土体中取一单元微体[图3—3(a)]，取微棱柱体abc为隔离体 [图3—3(b)]，将各力分别在水平和垂直方向投影，根据静力平衡条件可得：(00:30:03)
	联立求解以上方程得mn平面上的应力为：(00:30:19)
	下面仅研究平面问题，在土体中取一单元微体[图3—3(a)]，取微棱柱体abc为隔离体 [图3—3(b)]，将各力分别在水平和垂直方向投影，根据静力平衡条件可得：(00:30:59)
	联立求解以上方程得mn平面上的应力为：(00:37:24)
	下面仅研究平面问题，在土体中取一单元微体[图3—3(a)]，取微棱柱体abc为隔离体 [图3—3(b)]，将各力分别在水平和垂直方向投影，根据静力平衡条件可得：(00:37:52)
	所能发挥的抗剪强度( )，因此不会发生剪切破坏,(2)抗剪强度包线是莫尔圆的一条割线(圆Ⅲ)，说明该点某些平面上的剪应力已超过了土的抗剪强度( )，实际上这种情况是不可能存在的；(3)莫尔圆与抗剪强度包线相切(圆Ⅱ)，切点为A，说明在A点所代表的平面上，剪应力正好等于抗剪强度( )，该点就处于极限平衡状态。圆Ⅱ称为极限应力圆。根据极限应力圆与抗剪强度包线之间的几何关系，可建立以下极限平衡条件。(00:37:54)
	下面仅研究平面问题，在土体中取一单元微体[图3—3(a)]，取微棱柱体abc为隔离体 [图3—3(b)]，将各力分别在水平和垂直方向投影，根据静力平衡条件可得：(00:37:56)
	二、莫尔—库伦强度理论(00:37:58)
	摩擦力，另一部分是土粒之间的粘结力，它是由于粘性土颗粒之间的胶结作用和静电引力效应等因素引起的。(00:38:02)
	下面仅研究平面问题，在土体中取一单元微体[图3—3(a)]，取微棱柱体abc为隔离体 [图3—3(b)]，将各力分别在水平和垂直方向投影，根据静力平衡条件可得：(00:38:06)
	联立求解以上方程得mn平面上的应力为：(00:38:24)
	所能发挥的抗剪强度( )，因此不会发生剪切破坏,(2)抗剪强度包线是莫尔圆的一条割线(圆Ⅲ)，说明该点某些平面上的剪应力已超过了土的抗剪强度( )，实际上这种情况是不可能存在的；(3)莫尔圆与抗剪强度包线相切(圆Ⅱ)，切点为A，说明在A点所代表的平面上，剪应力正好等于抗剪强度( )，该点就处于极限平衡状态。圆Ⅱ称为极限应力圆。根据极限应力圆与抗剪强度包线之间的几何关系，可建立以下极限平衡条件。(00:39:11)
	幻灯片122(00:39:14)
	所能发挥的抗剪强度( )，因此不会发生剪切破坏,(2)抗剪强度包线是莫尔圆的一条割线(圆Ⅲ)，说明该点某些平面上的剪应力已超过了土的抗剪强度( )，实际上这种情况是不可能存在的；(3)莫尔圆与抗剪强度包线相切(圆Ⅱ)，切点为A，说明在A点所代表的平面上，剪应力正好等于抗剪强度( )，该点就处于极限平衡状态。圆Ⅱ称为极限应力圆。根据极限应力圆与抗剪强度包线之间的几何关系，可建立以下极限平衡条件。(00:40:11)
	联立求解以上方程得mn平面上的应力为：(00:40:13)
	所能发挥的抗剪强度( )，因此不会发生剪切破坏,(2)抗剪强度包线是莫尔圆的一条割线(圆Ⅲ)，说明该点某些平面上的剪应力已超过了土的抗剪强度( )，实际上这种情况是不可能存在的；(3)莫尔圆与抗剪强度包线相切(圆Ⅱ)，切点为A，说明在A点所代表的平面上，剪应力正好等于抗剪强度( )，该点就处于极限平衡状态。圆Ⅱ称为极限应力圆。根据极限应力圆与抗剪强度包线之间的几何关系，可建立以下极限平衡条件。(00:40:27)
	幻灯片122(00:40:29)
	所能发挥的抗剪强度( )，因此不会发生剪切破坏,(2)抗剪强度包线是莫尔圆的一条割线(圆Ⅲ)，说明该点某些平面上的剪应力已超过了土的抗剪强度( )，实际上这种情况是不可能存在的；(3)莫尔圆与抗剪强度包线相切(圆Ⅱ)，切点为A，说明在A点所代表的平面上，剪应力正好等于抗剪强度( )，该点就处于极限平衡状态。圆Ⅱ称为极限应力圆。根据极限应力圆与抗剪强度包线之间的几何关系，可建立以下极限平衡条件。(00:41:05)
	联立求解以上方程得mn平面上的应力为：(00:41:07)
	所能发挥的抗剪强度( )，因此不会发生剪切破坏,(2)抗剪强度包线是莫尔圆的一条割线(圆Ⅲ)，说明该点某些平面上的剪应力已超过了土的抗剪强度( )，实际上这种情况是不可能存在的；(3)莫尔圆与抗剪强度包线相切(圆Ⅱ)，切点为A，说明在A点所代表的平面上，剪应力正好等于抗剪强度( )，该点就处于极限平衡状态。圆Ⅱ称为极限应力圆。根据极限应力圆与抗剪强度包线之间的几何关系，可建立以下极限平衡条件。(00:41:15)
	幻灯片122(00:41:43)
	联立求解以上方程得mn平面上的应力为：(00:41:47)
	下面仅研究平面问题，在土体中取一单元微体[图3—3(a)]，取微棱柱体abc为隔离体 [图3—3(b)]，将各力分别在水平和垂直方向投影，根据静力平衡条件可得：(00:41:50)
	联立求解以上方程得mn平面上的应力为：(00:42:17)
	幻灯片122(00:42:19)
	所能发挥的抗剪强度( )，因此不会发生剪切破坏,(2)抗剪强度包线是莫尔圆的一条割线(圆Ⅲ)，说明该点某些平面上的剪应力已超过了土的抗剪强度( )，实际上这种情况是不可能存在的；(3)莫尔圆与抗剪强度包线相切(圆Ⅱ)，切点为A，说明在A点所代表的平面上，剪应力正好等于抗剪强度( )，该点就处于极限平衡状态。圆Ⅱ称为极限应力圆。根据极限应力圆与抗剪强度包线之间的几何关系，可建立以下极限平衡条件。(00:43:17)
	幻灯片122(00:43:33)
	所能发挥的抗剪强度( )，因此不会发生剪切破坏,(2)抗剪强度包线是莫尔圆的一条割线(圆Ⅲ)，说明该点某些平面上的剪应力已超过了土的抗剪强度( )，实际上这种情况是不可能存在的；(3)莫尔圆与抗剪强度包线相切(圆Ⅱ)，切点为A，说明在A点所代表的平面上，剪应力正好等于抗剪强度( )，该点就处于极限平衡状态。圆Ⅱ称为极限应力圆。根据极限应力圆与抗剪强度包线之间的几何关系，可建立以下极限平衡条件。(00:44:53)
	幻灯片122(00:45:35)
	所能发挥的抗剪强度( )，因此不会发生剪切破坏,(2)抗剪强度包线是莫尔圆的一条割线(圆Ⅲ)，说明该点某些平面上的剪应力已超过了土的抗剪强度( )，实际上这种情况是不可能存在的；(3)莫尔圆与抗剪强度包线相切(圆Ⅱ)，切点为A，说明在A点所代表的平面上，剪应力正好等于抗剪强度( )，该点就处于极限平衡状态。圆Ⅱ称为极限应力圆。根据极限应力圆与抗剪强度包线之间的几何关系，可建立以下极限平衡条件。(00:46:21)